Реферат: Второй Закон Термодинамики

 Второй Закон Термодинамики Второй Закон Термодинамики, как и Первый (Закон сохранени я энергии) установлен эмпирическим путем. Впервые его сформулировал Кла узиус: "теплота сама собой переходит лишь от тела с большей температурой к телу с меньшей температурой и не может самопроизвольно переходить в об ратном направлении". Другая формулировка: все самопроизвольные процессы в природе идут с уве личением энтропии. (Энтропия - мера хаотичности, неупорядоченности систе мы). Рассмотрим систему из двух контактирующих тел с разными температурами. Тепло пойдет от тела с большей температурой к телу с меньшей, до тех пор, п ока температуры обоих тел не выровняются. При этом от одного тела к друго му будет передано определенное количество тепла dQ. Но энтропия при этом у первого тела уменьшится на меньшую величину, чем она увеличится у второг о тела, которое принимает теплоту, так как, по-определению, dS=dQ/T (температура в знаменателе!). То есть, в результате этого самопроизвольного процесса э нтропия системы из двух тел станет больше суммы энтропий этих тел до нач ала процесса. Иначе говоря, самопроизвольный процесс передачи тепла от т ела с высокой Т к телу с более низкой Т привел к тому, что энтропия системы из этих двух тел увеличилась! Заметим, что, рассматривая эту систему из двух тел, мы подразумевали, что в нешнего теплопритока в нее или теплооттока из нее нет (для простоты, чтоб ы не пудрить себе мозги) - то есть, считали ее изолированной (или замкнутой). Отсюда еще одна формулировка Второго Закона Термодинамики: "При прохожд ении в изолированной системе самопроизвольных процессов энтропия сист емы возрастает". Или: "Энтропия изолированной системы стремится к максим уму" - так как самопроизвольные процессы передачи тепла всегда будут про исходить, пока есть перепады температур. А что будет, если наша система из двух тел будет неизолирована (незамкнут а) и, допустим, в нее поступает тепло? Ясно, что ее энтропия будет увеличива ться еще больше, так как при получении телом тепла энтропия его увеличив ается (dS=dQ/T). Но для простоты формулировки этот момент обычно не упоминают и поэтому ф ормулируют Второй Закон термодинамики именно для изолированных систем . Хотя, как мы видим, он действует точно также и для открытых систем в случа е поступления в них тепла.